被动锁模光纤激光器的研究进展

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  被动锁模光纤激光器的研究进展_电子/电路_工程科技_专业资料。L激光与光电子学进展 aser & Optoelectronics Progress 被动锁模光纤激光器的研究进展 R e s e a r c h P r o g r e s s o f P a

  L激光与光电子学进展 aser & Optoelectronics Progress 被动锁模光纤激光器的研究进展 R e s e a r c h P r o g r e s s o f P a s s iv e ly Mo d e -Lo c k e d F ib e r La s e r 钟义晖 张祖兴 陶向阳 (江西师范大学物理与通信电子学院 江西省光电子与通信重点实验室, 江西 南昌 330022) Zhong Yihui Zhang Zuxing Tao Xiangyang ! Key Labor ator y of Photoelectr on an d Commu n ication s of J ian gxi Pr ovin ce, College of Physics & Commu n ication Electr on i cs, J i an gxi Nor m al Un i ver si ty, Nan chan g, J i an gxi 330022, Chi n a 摘要 关键词 被 动 锁模 光 纤 激光 器 以 其结 构 简 单和 紧 凑 而 倍 受 关 注 , 是 未 来 时 分 复 用(OTDM) 光 通 信 系 统 、光 传 感 和 光 探测等的理想光源。介绍了当前被动锁模光纤激光器的研究进展, 分析了其工作原理、锁模方法、特点及关 键技术, 最后对其应用前景作了展望。 光纤激光器; 光纤光学; 被动锁模 Abst r act Mod e- locked fib er las er is an id eal op tical s ource in op tical time d omain multip lexing (OTDM), op tical s ens ors , op tical d etection and s o on. Becaus e of the s imp licity and comp actnes s , it has attracted more and more attention. The reas earch p rog res s of p as s ively mod e - locking fib er las er was introd uced. And the working p rincip le , mod e - locking method s , characteris tics and key techniq ues. were analyzed. Finally, the future ap p lications were p ros p ected. Key wor ds fib er las er; fib er op tics; p as s ive mod e- locking 中图分类号 TN242 1 引言 光纤激光器不仅广泛运用于光通信领域(如用于 波 分 复 用 (WDM) 系 统 的 多 波 长 光 纤 激 光 器 和 时 分 复 用(OTDM) 的 超 高 速 锁 模 光 纤 脉 冲 激 光 器) , 而 且 在 超 快 光 学 、光 纤 传 感 、工 业 加 工 、光 信 息 处 理 、全 色 显 示 、 激 光 制 导 、激 光 印 刷 、医 疗 等 领 域 都 具 有 广 阔 而 重 要 的应用。在光纤激光器中, 锁模光纤激光器不但可以 为光纤通信系统提供兼容的超短脉冲源, 且在光纤传 感和锁模基础研究方面也有着重要的作用, 已引起人 们的极大兴趣 [1,2]。锁 模 分 为 主 动 锁 模 和 被 动 锁 模 , 主 动锁模现在主要利用铌酸锂波导调制器来迫使激光 器 的 腔 频 相 位 同 步 , 从 而 产 生 超 短 脉 冲[3]。主 动 锁 模 能 保证比较稳定的高重复频率, 但是受到调制带宽的限 制, 其输出脉冲宽度通常为皮秒量级, 并且还容易受 到 外 界 环 境 ( 如 温 度 变 化 、机 械 振 动 等 ) 、谐 振 腔 内 偏 振 态 起 伏 、超 模 噪 声 等 因 素 的 影 响 , 需 要 很 多 复 杂 的 技术来提高系统的稳定性。此外, 铌酸锂波导调制器 的引入不仅导致了腔体的附加损耗, 而且还引入了一 个 非 光 纤 元 器 件 , 难 以 实 现 全 光 纤 集 成 。因 此 , 主 动 锁 模光纤激光器技术难度大, 成本相对较高。 目前被动锁模的主要方法包括腔内插入半导体 可饱和吸收体、非线性光纤环镜以及非线性偏振旋 转 效 应 作 等 效 可 饱 和 吸 收 体 附 加 脉 冲 锁 模 [4]。随 着 脉冲的窄化, 峰值强度增大, 可饱和吸收体的作用进 一步加强, 被动锁模光纤激光器比主动锁模光纤激 光 器 能 产 生 更 短 的 脉 冲[5]。另 外 , 由 于 其 不 需 要 任 何 外界的有源调制器件, 因此其腔体结构不仅更加简 单 , 而 且 还 可 以 实 现 全 光 纤 集 成 。本 文 介 绍 了 目 前 主 要的几种被动锁模方法, 归纳了被动锁模光纤激光 器最新研究进展, 分析了它们的工作原理, 锁模方 法 、特 点 及 关 键 技 术 , 最 后 对 被 动 锁 模 光 纤 激 光 器 应 用前景作了展望。 46 Aug. 2008 VOL.45 NO.8 REVIEW 综合评述 | 激光器 2 被动锁模技术类型 实现光纤激光器被动锁模的方法主要包括半导 体 可 饱 和 吸 收 体 被 动 锁 模 、附 加 脉 冲 锁 模 、非 线 性 偏 振旋转被动锁模等。 2.1 半导体可饱和吸收体 早 在 20 世 纪 70 年 代 , 可 饱 和 吸 收 效 应 就 已 用 于 被动锁模, 在附加脉冲锁模技术出现之前, 它是实现 被动锁模的有效方法之一。其锁模机制可描述如下: 当脉冲通过吸收体时, 边缘部分损耗大于中间部分, 结 果 光 脉 冲 在 通 过 吸 收 体 的 过 程 中 被 窄 化 。为 了 清 楚 地理解可饱和吸收体锁模的物理机制, 图 1 以一个简 化的两能级系统为例给出了饱和吸收相应过程。 在低强度情况下, 当光子经过可饱和吸收体时被 吸收, 结果一个电子跃迁到了高能级态, 很快这个电 子就经过非辐射跃迁过程回到基态, 这样吸收体又可 以吸收其他光子。在高强度极限下, 可以想象为很多 光子同时入射, 虽然一部分光子被吸收, 但它们有效 地抽运并饱和了吸收介质, 因此其他入射光子可以无 吸收地通过吸收介质。这样就实现了阻止低强度光、 通 过 高 强 度 光 的 饱 和 吸 收 作 用 。光 纤 激 光 器 中 常 用 的 可 饱 和 吸 收 材 料 是 半 导 体 吸 收 介 质( 如 InGaAsP 等) , 可 以 采 用 单 层 或 多 层 量 子 阱 结 构 制 成 。半 导 体 可 饱 和 吸 收 镜 (SESAM) 是 半 导 体 可 饱 和 吸 收 体 和 反 射 镜 的 结合, 一般使用半导体布拉格层对构成底部反射镜, 顶部采用高反射介电膜层或直接使用空气层作为反 射界面, 可饱和吸收体夹在中间。可饱和吸收体利用 其自身的相应恢复时间作为时间选通门来对激光脉 冲进行时间上的整形, 对于脉冲中能量较低的部分完 全吸收, 引入损耗机制; 当脉冲中能量较高的部分通 过, 达到可饱和吸收体的饱和吸收阈值时, 可饱和吸 收体在强光的作用下吸收饱和被漂白而变得透明, 这 样使得后续部分得以在漂白恢复时间内无损耗地通 过; 而当可饱和吸收体达到响应恢复时间, 重新恢复 吸收特性后, 新的可饱和吸收过程便再次重新开始。 另外, 还可以把半导体激光放大器用作可饱和吸收 体, 但要求它工作时的偏置电流必须低于阈值。这种 方法产生的脉冲宽度一般为皮秒和飞秒级, 它虽然具 有 脉 宽 窄 、结 构 简 单 、紧 凑 、成 本 低 、锁 模 稳 定 、调 整 简 单 等 优 点 , 但 是 这 种 激 光 器 不 是 全 光 纤 结 构[6]。 2.2 附加脉冲锁模 附 加 脉 冲 锁 模 是 利 用 非 线 性 放 大 环 镜(Nonlinear Amplifying Loop Mirror , NALM) 或 非 线 性 光 纤 环 镜 (Nonlinear Optical Loop Mirror , NOLM) 作 等 效 可 饱 和 吸 收 体 [7]。NOLM 环 和 NALM 环 ( 如 图 2 和 图 3) 的 基 本 结 构 都 是 Sagnac 干 涉 仪 , 这 种 结 构 具 有 全 光 纤 特 性 。 如 图 2 所 示 , NALM 是 将 一 个 放 大 器 非 对 称 地 置于耦合器的一侧, 这样进入耦合器的光被分成两个 传播方向相反的光束, 其中一路光刚进入环路即被放 大, 另一路则在离开环路时被放大, 由于自相位调制 的 作 用 这 两 列 相 反 方 向 传 播 的 光 在 NALM 内 往 返 一 次后获得了不同的非线性相移, 而且相位差不是一个 常 数 , 而 是 随 脉 冲 的 色 散 形 状 变 化 。 这 样 NALM 就 具 有了类似饱和吸收体那样的强度相关的透射函数。 如 图 3 所 示 , NOLM 与 NALM 不 同 的 是 没 有 放 大 器, 它是采用非对称的耦合器, 或者环路中采用不同 色散的光纤, 如单模光纤和色散位移光纤组成, 这样 通过自相位调制作用, 同样能产生强度相关的透射函 数 。最 近 NOLM 采 用 了 对 称 的 3 dB 耦 合 器 和 弱 双 折 射光纤, 通过非线性偏振旋转效应也同样能实现锁模[8]。 NALM 和 NOLM 都 能 产 生 强 度 相 关 的 透 射 函 数 , 作 用 与快速可饱和吸收体类似, 而且其响应速度可达飞秒 量 级 。如 果 调 节 到 使 脉 冲 的 中 央 较 强 部 分 的 相 移 接 近 p, 则脉冲的这部分能量被透射, 而边沿部分由于其功 图 1 可饱和吸收体锁模物理机制示意图 图 2 非线性放大环形镜示意图 中国光学期刊网: w w w . optics journal . ne t 47 L激光与光电子学进展 aser & Optoelectronics Progress 图 3 非线性光纤环形镜示意图 率较低, 所得相移小, 从而被反射, 输出的脉冲要比输 入脉冲窄。 2.3 非线性偏振旋转 被动锁模光纤激光器腔体结构简单, 可以实现全 光纤集成, 是产生超短脉冲的一种非常行之有效的方 法 , 而 非 线 性 偏 振 旋 转 又 是 其 中 最 重 要 、最 简 单 的 被 动锁模方法。从概念上理解, 非线性偏振旋转其锁模 机 制 与“8”字 形 激 光 器 相 同 , 这 里 只 是 用 同 一 脉 冲 的 两 个 正 交 分 量 代 替 反 向 传 输 的 两 列 波 。从 实 用 的 角 度 看, 这种方法可以用一个具有单个光纤环形腔的光纤 激光器来实现, 结构非常简单。其基本原理如图 4 所 示。假设初始脉冲是线偏振态, 通过一个四分之一波 片后变为椭圆偏振态, 而椭圆偏振光可以认为是强度 不 同 的 左 旋 和 右 旋 圆 偏 振 光 两 个 偏 振 分 量 的 叠 加 [4]。 这两圆偏振分量在光纤中传输时由于受光纤的非线 性效应作用 (包括自相位调制和交叉相位调制) 会产 生大小不同的非线性相移, 从而使脉冲偏振态发生变 化, 且沿整个脉冲的偏振态变化不是均匀的, 脉冲峰 值 处 偏 振 态 旋 转 大 于 两 翼 处 。调 节 光 纤 输 出 端 半 波 片 的取向, 使得脉冲中央的高强度部分能透过其后的起 偏器, 而两翼的低强度部分被阻止, 就形成了等效的 可饱和吸收体, 脉冲取得了压缩。 图 4 非线性偏振旋转被动锁模原理示意图 3 被动锁模光纤激光器最新进展 3.1 双包层光纤激光器 双包层光纤激光器是目前激光领域比较活跃的 研 究 方 向 之 一[9 ̄12]。与 常 规 光 纤 相 比 , 双 包 层 光 纤 在 纤 芯和包层之间多了一个可以传输抽运光的内包层, 从 而 具 有 双 包 层 导 区 。M. Hofer 等[13]首 次 实 现 了 侧 面 抽 运双包层光纤激光器的被动锁模 (如图 5 所示), 实 现被动锁模的方案是非线性偏振旋转效应, 精确微 调 l/4, l/2 波 片 , 以 控 制 光 的 偏 振 状 态 , 当 l/4, l/2 波 片恰好处在某一角度时可实现被动锁模高功率脉冲 输 出 。 他 们 用 1 W 抽 运 功 率 得 到 了 重 复 频 率 30 MHz, 平 均 功 率 50 MW, 脉 冲 宽 3 ps 的 稳 定 脉 冲 。 之 后 , 双 包 层 光 纤 激 光 器 不 断 向 高 平 均 功 率 、高 峰 值 功 率 、超 短 脉 冲 锁 模 光 纤 激 光 器 方 向 发 展 , 锁 模 方 法 也 越来越丰富, 特别是出现了全光纤的被动锁模法, 而 且现在又研制成了多包层掺杂光子晶体光纤, 这为光 图 5 双包层光纤被动锁模光纤激光器 纤 激 光 器 提 供 了 新 的 发 展 空 间[14, 15]。 3.2 高掺杂光纤激光器 最近发展的高掺杂光纤激光器可产生大功率, 用 作 宽 调 谱 、窄 线 宽 及 超 短 脉 冲 , 是 高 功 率 激 光 器 和 放 大器非常有吸引力的有源光纤增益介质, 已引起人们 的极大关注。目前高掺杂光纤激光器主要是利用掺 铒 、镱 、镨 等 稀 土 离 子 或 共 掺 , 其 中 Yb3+ 由 于 在 高 掺 杂 浓 度 时 无 浓 度 猝 灭 , 无 激 发 态 吸 收 , 且 在 976 nm 附 近 有 较 宽 的 吸 收 峰 和 极 高 的 量 子 效 率 而 备 受 青 睐 。现 在 掺 杂 质 量 分 数 可 高 达 20%, 每 厘 米 这 种 巨 掺 杂 光 纤 输 出 平 均 功 率 可 达 1 W。如 果 用 于 锁 模 脉 冲 激 光 器 , 可 产 生 更 高 重 复 频 率 和 更 高 功 率 的 脉 冲 , 在 军 事 、工 业 、医 疗 等 方 面 具 有 巨 大 的 潜 在 应 用 价 值 。 图 6 为 利 用高掺杂光纤的全光纤基于半导体饱和吸收镜的被 动 锁 模 激 光 器 [16], 其 利 用 可 饱 和 吸 收 体 锁 模 方 法 ( 当 脉冲通过吸收体时, 边缘部分损耗大于中间部分, 结 果光脉冲在通过吸收体的过程中被窄化), 在一段仅 仅 长 20 cm , 铒 离 子 和 镱 离 子 质 量 分 数 分 别 为 1%和 8%的 有 源 光 纤 产 生 了 重 复 频 率 95 MHz, 平 均 功 率 2.4 W, 峰 值 功 率 540 W 的 锁 模 脉 冲 。 48 Aug. 2008 VOL.45 NO.8 REVIEW 综合评述 | 激光器 图 6 高掺杂光纤被动锁模光纤激光器 3.3 波长可调谐 用于光通信网络的传统光源是固定波长激光器, 要为每个波长信道匹配一个不同波长的固定波长激 光器就需要多个激光器, 这不仅导致激光器类型和备 份激光器数量随波长数的增加而增加, 而且导致成本 上 升 、管 理 复 杂 化 和 库 存 量 增 大 。 波 长 可 调 谐 激 光 器 可任意控制信道波长, 便于准确地控制频道间隔, 从 而 减 少 密 集 波 分 复 用(DWDM) 系 统 在 光 源 配 置 、备 份 和维护上的巨大压力, 极大地提高了网络系统的性价 比, 在宽带光网络中具有很大的应用潜力。波长可调 谐锁模光纤激光器大多在主动锁模激光器中用色散 调 谐 法 实 现 [17], 近 来 在 被 动 锁 模 光 纤 激 光 器 中 也 实 现 了 波 长 调 谐。图 7 是 一 波 长 可 调 谐 被 动 锁 模 光 纤 激 光 器 [18], 主 要 特 征 是 在 此 激 光 器 中 有 一 段 单 偏 振 光 纤 , 单偏振光纤有起偏器作用, 如果改变单偏振光纤的弯 曲 半 径 它 可 作 为 一 个 可 调 谐 滤 波 器 , 就 可 实 现 波 长 20 nm 可调谐被动锁模光纤激光器。 3.4 重复频率可调谐 主动锁模激光器可以方便地依靠改变调制频率 来得到重复频率可调谐锁模脉冲, 但被动锁模不需要 外部调制信号, 只能通过其他方法, 如被动谐波锁模[19]。 图 8 是 一 个 重 复 频 率 可 调 谐 被 动 锁 模 光 纤 激 光 器[20], 这里所使用的锁模方法是耗散四波混频锁模, 锁模器 图 7 波长可调谐被动锁模光纤激光器 件为取样光纤光栅, 另外还有一段高非线性光子晶体 光 纤 , 用 于 提 高 四 波 混 频 的 效 率 。工 作 原 理 是 : 通 过 调 节偏振控制器有选择性地选择激光器的振荡模式, 若 取样光纤光栅的全部反射谱都能振荡, 则锁模脉冲重 复 频 率 就 等 于 取 样 光 纤 光 栅 自 由 谱 间 距 99 GHz; 若 起振的是部分谱分量, 则锁模脉冲重复频率是取样光 纤光栅自由谱间距的整数倍。 图 8 重复频率可调谐被动锁模光纤激光器 3.5 用光子晶体光纤或拉锥光纤色散补偿 工 作 在 1 mm 波 段 的 掺 镱 光 纤 激 光 器 在 医 学 、材 料加工是很有用的工具, 也是通过频率转换产生可见 光 和 紫 外 光 的 重 要 光 源 。但 由 于 掺 镱 光 纤 和 标 准 单 模 光 纤 在 1 mm 波 段 都 具 有 正 常 色 散 , 导 致 没 有 进 行 适 当色散管理的掺镱锁模光纤激光器工作在净正色散 区 域 。为 了 使 掺 镱 锁 模 光 纤 激 光 器 工 作 在 负 色 散 区 产 生孤子脉冲, 必须要利用另外的色散补偿器件, 比如 棱 镜 、波 导 和 光 栅 等 , 但 它 们 都 是 体 光 学 器 件 , 破 坏 了 光 纤 激 光 器 的 全 光 纤 特 性 。适 当 设 计 和 制 造 的 光 晶 体 光纤和拉锥光纤是掺镱光纤激光器色散补偿理想候 选 器 件[21]。图 9 是 拉 锥 光 纤 色 散 补 偿 被 动 锁 模 掺 镱 光 纤 激 光 器[22]。 中国光学期刊网: w w w . optics journal . ne t 49 L激光与光电子学进展 aser & Optoelectronics Progress 图 9 拉锥光纤色散补偿被动锁模掺镱光纤激光器 3.6 波导阵列被动锁模 图 10 是 利 用 波 导 阵 列 实 现 被 动 锁 模 的 环 形 光 纤 激 光 器 [23], 其 工 作 原 理 是 : 注 入 到 波 导 阵 列 中 的 高 强 度光由于光克尔效应产生自聚焦传播, 而低强度光部 分通过离散衍射耦合到相邻波导, 这样就使得高强度 光 可 以 通 过 , 低 强 度 光 被 衰 减 , 最 终 形 成 锁 模 脉 冲 。这 种 方 法 还 可 以 推 广 到 使 用 双 芯 光 纤 和 光 纤 阵 列[24]。 图 11 利用碳纳米管实现被动锁模的环形光纤激光器 图 12 被动锁模拉曼光纤激光器 图 10 利用波导阵列实现被动锁模的环形光纤激光器 3.7 基于碳纳米管被动锁模 用碳纳米管作饱和吸收体有许多相对传统半导 体 饱 和 吸 收 体 更 优 秀 的 光 学 特 性[25], 比 如 超 快 的 恢 复 时 间 、偏 振 不 敏 感 、宽 带 宽 、高 的 热 致 损 害 阈 值 , 另 外 它既可以制成反射型又可以制成传输型, 或双向型。 图 11 是 利 用 碳 纳 米 管 实 现 被 动 锁 模 的 环 形 光 纤 激 光 器 [26], 将 碳 纳 米 管 溅 射 在 D 型 光 纤 上 , 光 纤 中 的 导 模 与具有高非线性饱和吸收效应的碳纳米管相互作用, 实现被动锁模。 3.8 被动锁模拉曼光纤激光器 图 12 是 被 动 锁 模 拉 曼 光 纤 激 光 器[27], 主 要 的 锁 模 器件是一个特制的光纤光栅。其锁模机制是: 由于光 纤光栅的选模, 仅仅两个模式有净正增益, 它们的能 量会通过四波混频转移到它们的高阶谐波上, 而高阶 谐 波 受 带 通 滤 波 器 的 影 响 经 历 净 负 增 益 。结 果 参 量 四 波混频使所有产生的纵模相位得到锁定, 形成锁模脉 冲 。 其 反 射 谱 如 图 12 中 的 插 图 , 类 似 于 周 期 性 滤 波 器, 不同在于它中间反射率比较大, 而两边反射率比 较小。在高非线性光纤中产生拉曼增益, 而锁模脉冲 重复频率是由光栅反射谱频率间隔决定的。 4 展望 随着光通信网络及相关领域技术的飞速发展, 光 纤激光器技术正在不断向广度和深度方面推进, 特别 是 以 光 纤 光 栅 、滤 波 器 、光 子 晶 体 光 纤 、双 包 层 光 纤 等 为基础的新型光纤器件的陆续面市, 将为光纤激光器 以 及 锁 模 光 纤 激 光 器 的 设 计 提 供 新 的 对 策 和 思 路 。相 比传统固体激光器, 锁模光纤激光器是一个新兴的课 题, 其真正意义上的发展历史仅有十几年, 还存在许 多新的发展空间。 收 稿 日 期 : 2008- 04- 28; 收 到 修 改 稿 日 期 : 2008- 05- 15 作 者 简 介 : 钟 义 晖 (1986- ) , 男 , 硕 士 研 究 生 。 导 师 简 介 : 张 祖 兴 (1975- ) , 男 , 江 西 人 , 副 教 授 , 博 士 , 主 要 从 事 光 纤激光器和全光波长转换研究。 E- mail:stellarzh@hotmail.com 50 Aug. 2008 VOL.45 NO.8 REVIEW 综合评述 | 激光器 参考文献 1 刘颂豪. 光纤激光器的新进展[J]. 光电子技术与信息, 2003, 16(1):1 ̄8 2 杨 青, 俞本立, 甑胜来 等. 光纤激光器的发展现状[J]. 光电子技术与信息, 2002, 15(5):13 ̄18 3 娄采云, 李玉华, 伍 剑 等. 10 GHz 可调谐主动锁模光纤激光器[J]. 光子学报, 1999, 28(4):346 ̄350 4 L. E. Nelson, D. J. Jones, K. Tamura et al.. Ultrashort- pulse fiber ring lasers[J]. Appl. Phys. B, 1997, 65:277 ̄294 5 宋 方, 徐文成, 陈伟成 等. 78 fs 被动锁模掺 Er3+光纤激光器[J]. 中国激光, 2007, 34(9):1174 ̄1177 6 王 旌, 张洪明, 张 鋆 等. 基于饱和吸收镜的被动锁模光纤激光器[J]. 中国激光, 2007, 34(2):163 ̄165 7 F. !. IIday, F. W. Wise, T. Sosnowski. High- energy femtosecond stretched- pulse fiber laser with a nonlinear optical loop mirror[J]. Opt. Lett., 2002, 27(17):1531 ̄1533 8 Y. L. Hu, L. Zhan, Z. X. Zhang et al.. High- resolution measurement of fiber length by using a mode- locked fiber laser configuration[J]. Opt. Lett., 2007, 32(12):1531 ̄1533 9 J. Zhou, Q. H. Lou, L. F. Kong et al.. A 115- W Ytterbium- doped fibre laser [J]. Chi n . Phys. Lett., 2004, 21 (6):1083 ̄ 1085 10 Libo Li, Qihong Lou, Jun Zhou et al.. Transverse - mode controlling of a large - mode - area multimode fiber laser [J]. Chi n . Opt. Lett., 2007, 5(9):524 ̄526 11 何 兵, 楼祺洪, 周 军 等. 两根大芯双包层光纤激光器获得 60 W 相干输出[J]. 光学学报, 2006, 26(8):1279 ̄1280 12 Bo Peng, Qiang Liu, Mali Gong et al.. Acousto - optic Q- switched cladding- pumped ytterbium - doped fiber laser [J]. Chi n . Opt. Lett., 2007, 5(7):415~417 13 M. Hofer, M. E. Fermann, L. Goldberg. High- power side- pumped passively mode- locked Er- Yb fiber laser[J]. IEEE Photon . Techn ol. Lett., 1998, 10(9):1247 ̄1249 14 王清月, 胡明列, 宋有建 等. 用大模场光子晶体光纤获得高功率飞秒激光[J]. 中国激光, 2007, 34(12):1603 ̄1606 15 W. Wadsworth, R Percival, G Bouwmans et al.. High power air- clad photonic crystal fibre laser [J]. Opt. Exp., 2003, 11 (1):48 ̄53 16 P. Polynkin, A. Polynkin, D. Panasenko et al.. All- fiber passively mode- locked laser oscillator at 1.5 mm with watts- level average power output and high repetition rate[J]. Opt. Lett., 2006, 31(5):592 ̄594 17 C. Shu, Y. Zhao, Characteristics of dispersion - tuning in harmonically mode - locked fiber laser [J]. IEEE Photon . Techn ol. Lett., 1998, 10(8):1106 ̄1108 18 S. P. Li, X. Chen, D. V. Kuksenkov et al.. Wavelength tunable stretched - pulse mode - locked all - fiber erbium ring laser with single polarization fiber[J]. Opt. Exp., 2006, 14(13):6098 ̄6102 19 Z. X. Zhang, L. Zhan, X. X. Yang et al.. Passive harmonically mode - locked erbium - doped fiber laser with scalable repetition rate up to 1.2 GHz[J]. Laser Phys. Lett., 2007, 4(8):592 ̄596 20 S. M. Zhang, F. Y. Lu, X. Y. Dong et al.. Passive mode locking at harmonics of the free spectral range of the intracavity filter in a fiber ring laser[J]. Opt. Lett., 2005, 30(21):2852 ̄2854 21 H. Lim, F. !. Ilday, F. W. Wise. Femtosecond ytterbium fiber laser with photonic crystal fiber for dispersion control [J]. Opt. Exp., 2002, 10(12):1497 ̄1502 22 M. Rusu, R. Herda, S. Kivist# et al.. Fiber taper for dispersion management in a mode - locked ytterbium fiber laser [J]. Opt. Lett., 2006, 31(15):2257 ̄2259 23 J. L. Proctor, J. N. Kutz. Nonlinear mode- coupling for passive mode- locking: application of waveguide arrays, dual ̄ core fibers, and/or fiber arrays[J]. Opt. Exp., 2005, 13(22):8933 ̄8950 24 J. L. Proctor, J. N. Kutz. Passive mode- locking by use of waveguide arrays[J]. Opt. Lett., 2005, 30(15):2013 ̄2015 25 S. Yamashita, Y. Inoue, S. Maruyama et al.. Saturable absorbers incorporating carbon nanotubes directly synthesized onto substrates and fibers and their application to mode- locked fiber lasers[J]. Opt. Lett., 2004, 29(14):1581 ̄1583 26 Y. W. Song, S. Yamashita, C. S. Goh et al.. Carbon nanotube mode lockers with enhanced nonlinearity via evanescent field interaction in D- shaped fibers[J]. Opt. Lett., 2007, 32(2):148 ̄150 27 J. Schr $der, S. Coen, F. Vanholsbeeck et al.. Passively mode- locked Raman fiber laser with 100 GHz repetition rate [J]. Opt. Lett., 2006, 31(23):3489 ̄3491 中国光学期刊网: w w w . optics journal . ne t 51


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